Processing math: 1%

LATEX

درس فى نظرية الزمر و نظرية التمثيلات 3: الزمرتان SU(2) و SO(3)...

العزم الحركى...


نبدأ بأمر معروف الى حد ما...
العزم الحركى فى الميكانيك الكمومى يعبر عنه بمؤثرات-اى مقادير فيزيائية- يعبر عنها فى هذه الحالة بمصفوفات نرمز لها ب J_x, J_y, J_z...
تذكروا ان العزم الحركى هو شعاع اذن له مركبات هى اسقاطاته على المحاور x, y , z  التى تعطى بالضبط ب J_x, J_y , J_z  على التوالى...
العزم الحركى كمصفوفات يحقق علاقات تبادل مشهورة تعطى ب
[J_x,J_y]=iJ_z~,~[J_z,J_x]=iJ_y~,~[J_y,J_z]=iJ_x.
هذه العلاقات تعبر فيزيائيا عن كوننا لا نتسطيع ان نقيس المركبات الثلاثة للعزم الحركى فى نفس الوقت...
لكن فيزيائيا يمكننا ان نقيس احد المركبات للعزم و التى نأخذها عموما المركبة J_z فى الاتجاه z و مربع العزم الحركى الذى يعرف ب
J^2=J_x^2+J_y^2+J_z^2.
هذا ممكن فيزيائيا لانه رياضيا J_z يتبادل مع J^2 اى [J_z,J^2]=0.....
كوننا نستطيع ان نقيس فى نفس الوقت J_z و J^2 يعنى انه توجد اشعة حالة ذاتية مشتركة بين المؤثرات J_z و J^2 نرمز لها ب |jm\rangle...
حيث j هى القيمة الذاتية ل J^2 و m هى القيمة الذاتية ل J_z و نكتب 
J^2|jm\rangle=j(j+1)|jm\rangle~,~J_z|jm\rangle=m|jm\rangle.
القيم الذاتية نعنى بها بكل بساطة القيم التجريبية المقاسة التى سنجدها أكيد عند قياس هذه المقادير الفيزيائية عندما تكون الجملة الفيزيائية فى الحالة الكمومية |jm\rangle.....
نسمى القيمة الذاتية j بعزم اللف او السبين spin...وهذا هو الاصل الذى يأتى منه السبين...
اما m فيسمى فى بعض الاحيان بالعزم الكمومى المغناطيسى و هو يأخذ 2j+1 قيمة فقط تعطى ب
j,j-1,j-2,....,-j+2,-j+1,-j.
اذن هناك 2j+1 حالة ذاتية تشكل اساس لفضاء هيلبرت Hilbert مرفق بالسبين j ..
العزوم الحركية J_x, J_y, J_z و مربع العزم J^2 تمثل على هذا الفضاء الهيلبرتى بمصفوفات  n\times n حيث 
n=2j+1.
نسمى ايضا فضاء هيلبرت المرفق بالسبين j بتمثيلة السبين spin representation j....

اصغر قيمة ممكنة للسبين هى j=1/2 وفى هذه الحالة تعطى مصفوفات العزم الحركى بمصفوفات باولى اى J_x=\sigma_x/2, J_y=\sigma_y/2, K_z=\sigma_z/2 حيث 
\sigma_1 = \left| \begin{array}{cc} 0 & 1 \\ 1 & 0 \end{array} \right|, \sigma_2 = \left| \begin{array}{cc} 0 & -i \\ i & 0 \end{array} \right| , \sigma_3 = \left| \begin{array}{cc} 1 & 0 \\ 0 & -1 \end{array} \right|.

ثانى اصغر قيمة للسبين هى j=1 وفى هذه الحالة تعطى مصفوفات العزم الحركى J_x=L_x, J_y=L_y, J_z=L_z p حيث
L_1 = \left| \begin{array}{ccc} 0 & 0 & 0\\ 0 & 0 & -1\\ 0 & 1 & 0 \end{array} \right|, L_2 = \left| \begin{array}{ccc} 0 & 0 & 1 \\ 0 & 0 & 0 \\ -1 & 0 & 0 \end{array} \right| , L_3 = \left| \begin{array}{ccc} 0 & -1 & 0 \\ 1 & 0 & 0\\ 0 & 0 & 0& \end{array} \right|.


لكن  اين هى نظرية الزمر و نظرية التمثيلات اعلاه? 

 

الذى قمنا به اعلاه هو اننا عرفنا اشهر زمرتين فى عالمى الزمر و الفيزياء...
جبرية العزم الحركى فى المعادلة الاولى اعلاه هىى جبرية لى Lie algebra التى يرمز لها برمزين مختلفين لكن متكافئن..هذه الجبرية يرمز لها ب
su(2).
او ب
so(3).
أما su(2) فهى جبرية لى للزمرة SU(2) ...
وأما so(3) فهى جبرية لى للزمرة SO(3)...
رغم ان su(2)=so(3) الا ان الزمرة SU(2) لا تساوى الزمرة SO(3) .... 
الزمرة SU(2) هى غطاء مضعف double cover  للزمرة SO(3) اى انها تغطيها مرتين..التعريف الرياضى المضبوط نتركه لفرصة اخرى...
الزمرة SO(3)  هى زمرة الدورانات فى ثلاثة ابعاد ...وتمثيلة السبين j=1 اعلاه توفر التمثيلة الاساسية fundamental representation لهذه الزمرة...
أما تمثيلة السبين j=1/2 اعلاه فتوفر التمثيلة الاساسية للزمرة SU(2) ...
تمثيلة السبين j من اجل اى قيمة للسبين توفر ايضا تمثيلة لاى من الزمرتين SU(2) و SO(3) ...
اذن نحن فى الحقيقة حصلنا هكذا على نظرية التمثيلات بالكامل لهاتين الزمرتين...

نختم بالتعريف التالى...
الزمرة SO(3) هى زمرة المصفوفات 3\times 3 المتعامدة orthogonal اى المصفوفات R التى تحقق 
R^TR=R^TR=1.
أما الزمرة SU(2) فهى زمرة المصفوفات 2\times 2 الاحادية الخاصة special unitary اى بمحدد يساوى واحد اى المصفوفات g التى تحقق 
g^+g=gg^+=1~,~{\rm det}g=1.
اذن كما ترون فان تعريف الزمرة يستخدم التمثيلة الاساسية ضمنا لكن الزمرة تقبل عدد غير منتهى من التمثيلات الاخرى...بمعنى ان  R يمكن التعبير عنه بمصفوفات اخرى غير الثلاثية التى تحفظ بنية الزمرة و كذلك g يمكن التعبير عنه بمضفوفات اخرى غير الثنائية التى تحفظ بنية الزمرة...
نختم فعلا الآن بالعلاقة المضبوطة بين الزمرتين اعلاه...
لدينا العلاقة السحرية بين g و R التالية
g\sigma_i g^{-1}=R_{ij} \sigma_j.



 

 

 


1 comment: